陶向明
- 作品数：50 被引量：154H指数：8
- 供职机构：浙江大学物理系物理学系更多>>
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- 相关领域：理学一般工业技术电子电信电气工程更多>>
- c(2×2)O吸附Cu(001)表面结构、电子态与STM图像的研究被引量：8
- 2004年
- 用投影子缀加波和CP分子动力学方法研究了贵金属Cu(0 0 1)面的表面结构、弛豫以及O原子的c(2× 2 )吸附状态 .研究结果得出在这种吸附结构中 ,O原子与衬底Cu原子之间的垂直距离约为 0 0 6 9nm ,Cu—O键长为0 194nm ,功函数约为 5 2 9eV ;吸附O原子形成金属性能带结构 ,由于Cu—O的杂化作用 ,在费米能以下约 6 7eV处出现了局域的表面态 .用Tersoff_Hamann途径计算了该表面的扫描隧道显微镜图像 。
- 陶向明谭明秋徐小军蔡建秋陈文斌赵新新
- 关键词：电子态键长表面态CP
- 吸附O的Cu(110)c(2×1)表面原子结构和电子态被引量：5
- 2005年
- 采用第一性原理的密度泛函理论方法计算了清洁Cu(110)表面和吸附O原子的Cu(110)c(2×1)表面的原子结构,结构弛豫和电子结构,得到了各种表面结构参数.分别计算了O原子在Cu(110)表面三个可能吸附位置吸附后的能量,并给出了能量最低的吸附位置上各层原子的弛豫特性和态密度.结果表明O吸附后的Cu(110)表面有附加列(added-row)再构的特性,O原子吸附在最表层铜原子上方,与衬底Cu原子的垂直距离为0.016nm,以氧分子为能量基准的吸附能为-1.94eV;同时由于Cu3d-O2p态的杂化作用使得低于费米能级5.5￣6.0eV的范围内出现了局域的表面态.计算得到清洁的和氧吸附的Cu(110)表面的功函数分别为4.51eV和4.68eV.电子态密度的结果表明:在Cu(110)c(2×1)表面O吸附的结构下,吸附O原子和金属衬底之间的结合主要是由于最表层Cu原子3d态和O原子2p态的相互作用.
- 陈文斌陶向明赵新新蔡建秋谭明秋
- 关键词：结构弛豫
- 重电子化合物LiV_2O_4的电子结构
- 2001年
- 用第一性原理的FP-LMTO能带计算方法研究了重电子化合物LiV2O4的电子结构.结果表明,Fermi面附近的导带是由V原子的3d电子形成的宽度为2.5eV的窄能带,是3d态在立方晶体场中具有t2g对称性的子带;它与O的2p轨道构成的能带约有1.9eV的能隙.计算得出的Fermi能处电子态密度和线性电子比热系数分别是11.1（staes/eV·f-1·u-1.）和26.7mJ/mol·K2.Fermi面处的能带色散具有电子型和空穴型两种,呈现出一种复杂的Fermi面结构.LSDA以及GGA计算表明,LiV2O4有一个磁矩为1.13μB/钒原子,总能比LDA基态低约148meV/f·u.的铁磁性基态.由目前的能带结构计算的结果无法确定这一类Kondo体系的局域磁矩的来源,表明这一化合物中的重电子行为可能有别于在含有4f和5f稀土的重电子合金中观察到的局域磁矩与传导电子的交换作用机制,其中存在量子相变的可能.
- 谭明秋陶向明何军辉
- 关键词：电子结构过渡金属氧化物尖晶石结构
- 氢原子在Be(0001)表面吸附的密度泛函理论研究被引量：6
- 2010年
- 采用第一性原理的密度泛函理论研究单个氢原子和多个氢原子在Be(0001)表面吸附性质.给出了氢吸附Be(0001)薄膜表面的原子结构、吸附能、饱和度、功函数、偶极修正等特性参数.同时也讨论了相关吸附性质与氢原子覆盖度(0.06-1.33ML)的关系.计算结果表明:氢原子的吸附位置与覆盖度之间有强烈的依赖关系,覆盖度低于0.67ML时,氢原子能量上易于占据fcc或hcp的中空位置;覆盖度为0.78ML时,中空位与桥位为氢原子的最佳吸附位;覆盖度在0.89到1.00ML时,桥位是氢原子吸附能量最有利的位置;以上覆盖度中Be(0001)表面最外层铍原子的结构均没有发生明显变化.当覆盖度为1.11-1.33ML,高覆盖度下Be(0001)表面的最外层铍原子部分发生膨胀,近邻氢原子渗入到铍表面次层,氢原子易于占据在hcp和桥位.吸附结构中的氢原子比氢分子中的原子稳定.当覆盖度大1.33ML时,计算结果没有发现相对于氢分子更稳定的吸氢结构.同时从分析偶极修正和氢原子吸附垂直高度随覆盖度的变化关系判断氢覆盖度为1.33ML时,在Be(0001)表面吸附达到饱和.
- 宁华陶向明王芒芒蔡建秋谭明秋
- 关键词：密度泛函理论吸附能
- 沉积在硅油表面上的Ag原子分形凝聚体被引量：13
- 1999年
- 研究了沉积在硅油表面上的 Ａｇ 原子团簇，经过随机扩散和转动，最终形成大尺度分形凝聚体的凝聚过程．研究结果表明： Ａｇ 原子团簇在这种液体基底上的转动为随机转动，转动角位移的方均值＜ （Δθ）２ ＞ 和测量时间间隔Δｔ 满足广义爱因斯坦关系＜ （Δθ）２ ＞ ＝ ４ ＤθΔｔ ．随机转动系数 Ｄθ与凝聚体面积 Ｓ 满足指数关系 Ｄθ∝ Ｓ－ γθ，其中指数γθ＝ ２４ ±０３ ．此外，还研究了 Ａｇ 原子凝聚体的分形维数与沉积速率以及凝聚时间的关系．
- 杨波罗孟波陶向明冯春木叶高翔
- 关键词：原子团簇银原子
- 3d过渡金属原子单层在Pd(001)表面磁性的第一性原理研究被引量：4
- 2005年
- 用第一性原理基础上的超软赝势方法的总能计算,研究了3d过渡金属(Sc,Ti,V,Cr,Mn,Fe,Co,Ni,Cu,Zn)在Pd(001)表面的单层p(1×1)和c(2×2)结构的表面磁性和总能.所得结果表明对于Sc,Ti,V和Cr只存在p(1×1)的铁磁性结构,而Mn只有c(2×2)的反铁磁结构存在.Fe,Co和Ni这三种元素上述两种结构都存在,但是总能上p(1×1)的铁磁结构要低些,因此是比较稳定的结构.而Cu和Zn在该表面上的单层中不存在上述两种结构.对于V的p(1×1)铁磁结构,计算得到的每个V原子磁矩为2.41μB,大于用全电子方法得到的0.51μB.两种计算方法得到其他金属原子(Cr,Mn,Fe,Co,Ni)的表面磁矩比较相近,都比孤立原子磁矩略小.
- 赵新新陶向明陈文彬蔡建秋谭明秋
- 高温超导体MgB_2的电子结构研究被引量：23
- 2001年
- 用第一性原理能带理论计算了高温超导体MgB2 的电子结构 .计算得出的电子能带说明MgB2 是一种宽能带化合物 ,价带主要由Mg和B原子s和p的杂化形成 .费米能级处的态密度N(EF)是 0 72 (states eV) .根据这些结果 ,初步推断出MgB2 的超导电性的微观机制不可能是电子 声子耦合的BCS模型 。
- 谭明秋陶向明
- 关键词：高温超导体电子结构超导电性
- 热处理对沉积在离子液体表面Ag薄膜结构影响的研究
- 本文采用真空热蒸发方法在离子液体([bmim][BF4])表面成功制备了Ag薄膜系统，并采用光学显微镜、原子力显微镜(AFM)和透射电子显微镜(TEM)对其表面形貌、微观结构以及结晶性能进行了一系列的研究。
- 柴凤娜王梦荻杨波陶向明叶高翔
- 关键词：离子液体退火温度
- Au(110)表面结构和氧原子吸附的第一性原理研究被引量：1
- 2011年
- 用密度泛函理论(DFT)研究了金属Au(110)表面结构以及氧原子的吸附状态.计算得到Au(110)-(1×2)缺列再构表面原子的弛豫分别是-15.0%(Δd12/d0)和-1.1%(Δd23/d0),表面能为52.7meV/2,功函数Φ=5.00eV;Au(110)-(1×3)缺列再构表面的Δd12/d0=-20.5%,Δd23/d0=+2.7%,表面能53.4meV/2,Φ=4.98eV.计算模拟了它们的STM图像并记录了STM针尖的起伏变化.研究发现Au(110)-p(1×1)和p(1×2)再构表面的氧吸附,在高覆盖下各吸附位置的吸附能值均为负值,发生的吸附可视为吸热过程.说明Au(110)表面基本上与氧不发生吸附和反应,具有很高的化学惰性.
- 王芒芒宁华陶向明谭明秋
- 关键词：STM图像
- Ni(110)-p2mg(2×1)-CO表面的几何结构和电子态被引量：1
- 2009年
- 利用密度泛函理论(DFT)总能计算研究了Ni(110)-p2mg(2×1)-CO表面的原子结构和电子态.计算结果表明:CO分子吸附于该表面的短桥位附近,分子吸附能为1.753eV,CO分子的键长dC—O为0.117nm,分子与表面竖直方向的夹角为20.0°,碳原子和短桥位中点的连线与竖直方向的夹角为20.9°;吸附的CO分子内原子间的伸缩振动频率为1876和1803cm-1.态密度研究结果表明吸附作用主要来自CO分子π、σ轨道与衬底d轨道间的杂化作用.CO分子σ轨道和衬底表面镍原子dxz轨道杂化形成的表面电子态主要位于费米能以下-10.4至-8.8eV和-7.4至-5.1eV范围内.σ和dxz轨道间的杂化作用可能是形成p2mg表面对称性的重要因素之一.
- 赵新新陶向明宓一鸣陈戍谭明秋
- 关键词：密度泛函理论吸附能分子振动态密度
