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国家自然科学基金(11264027)

作品数：9 被引量：6H指数：2
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文献类型

  • 9篇中文期刊文章

领域

  • 8篇理学
  • 1篇一般工业技术
  • 1篇自然科学总论

主题

  • 6篇极化子
  • 5篇纤锌矿
  • 2篇电场
  • 2篇声子
  • 2篇束缚极化子
  • 2篇量子
  • 2篇流体静压力
  • 2篇内建电场
  • 2篇结合能
  • 2篇静压力
  • 2篇极化子效应
  • 2篇光学
  • 2篇光学声子
  • 2篇ZNO
  • 2篇O
  • 2篇X
  • 1篇第一性原理
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  • 1篇形成能
  • 1篇薛定谔

机构

  • 9篇内蒙古师范大...

作者

  • 9篇赵凤岐
  • 3篇张国庆
  • 2篇张敏
  • 2篇张晨宏
  • 2篇李志强
  • 2篇潘虹宇
  • 1篇孙咏萍
  • 1篇欧志强
  • 1篇特古斯
  • 1篇哈斯朝鲁

传媒

  • 2篇内蒙古大学学...
  • 2篇内蒙古师范大...
  • 1篇物理学报
  • 1篇激光与光电子...
  • 1篇发光学报
  • 1篇咸阳师范学院...
  • 1篇内蒙古师范大...

年份

  • 1篇2021
  • 1篇2020
  • 1篇2019
  • 2篇2016
  • 2篇2014
  • 2篇2013
共 9 条 记 录，以下是 1-9
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排序方式：
内建电场作用下纤锌矿ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱中束缚极化子结合能和极化子能移随组分x的变化规律
2016年
用改进的Lee-Low-Pines(LLP)变分理论讨论了纤锌矿结构的ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱体系中内建电场对束缚极化子结合能和极化子能移的影响,数值研究了基态能量和结合能、不同支光学声子对能量和结合能的贡献随Mg组分x变化的规律。计算中计入了体系的介电常数、电子的带有效质量和不同支光学声子频率等参数的各向异性,并同时考虑了长波光学声子与电子和杂质中心的相互作用。结果显示,该体系中,内建电场对结合能和极化子能移的影响显著,并且不同支光学声子对能量和结合能的贡献受内建电场的影响程度有所不同。内建电场增大了声子对能量的总贡献,而降低了声子对结合能的总贡献。在内建电场作用下,能量和结合能随x增大而急剧减小,而没有内建电场时,变化相对缓慢。计算结果还说明,组分x变大时,无论是否考虑内建电场,界面和定域声子对能量和结合能的贡献变大,半空间声子贡献变小,声子对能量的总贡献变大。而声子对结合能的总贡献则要视是否考虑内建电场而不同:有内建电场时变大,无内建电场时变小。同闪锌矿结构的GaAs/Al_xGa_(1-x)As量子阱相比,纤锌矿ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱体系中光学声子对极化子能量和结合能的影响更大,极化子能移更明显。
赵凤岐潘虹宇
关键词：内建电场
重述薛定谔方程和薛定谔的基因观
2016年
以薛定谔的生平经历及两个重要研究成果——薛定谔方程和《生命是什么》为背景,重述他在理论物理学领域和分子生物学领域的两大重要历史贡献,揭示了薛定谔在研究中开创性的历史足迹;重新梳理了薛定谔方程建立的历史过程及薛定谔对遗传物质独特的逻辑观念,同时体现了寻找"统一性原理"的思维方式在薛定谔研究中的重要指导作用。
赵凤岐孙咏萍
关键词：薛定谔量子力学基因
ZnO复合本征缺陷的第一性原理研究被引量：2
2014年
利用密度泛函理论下的第一性原理平面波赝势法,研究了纤锌矿ZnO不同复合本征缺陷的形成能,并在O/Zn=1、O/Zn>1(富氧)和O/Zn<1(富锌)的情况下进行了数值计算.结果显示,O/Zn=1时,Oi-VO缺陷的形成能最低;O/Zn<1(O/Zn>1)时,Zn间隙(O间隙)缺陷形成能最低.因此,在这3种情况下Oi-VO缺陷和O间隙、Zn间隙缺陷是非常重要的缺陷.比较四面体间隙和八面体间隙发现,八面体间隙形成能更低.另外,在富Zn情况下,起主导作用的是Zn间隙和O空位缺陷,这可能是抑制ZnO实现p型转化的原因之一.
张晨宏赵凤岐张国庆张敏姬延明
关键词：ZNO本征缺陷形成能第一性原理
纤锌矿Mg_xZn_(1-x)O/Mg_(0.3)Zn_(0.7)O抛物量子阱中极化子能级被引量：1
2013年
采用改进的Lee-Low-Pines(LLP)中间耦合方法研究纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中的极化子能级,给出极化子基态能量、跃迁能量(第一激发态到基态)和不同支长波光学声子对电子态能级的贡献随量子阱宽度d的变化规律。理论计算中考虑了纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中声子模的各向异性和介电常数、声子(类LO和类TO)频率等随空间坐标Z变化(SD)效应对极化子能量的影响。结果表明,Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱中电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动很大,使得极化子能量明显降低。阱宽较小时,半空间长波光学声子对极化子能量的贡献较大,而定域长波光学声子的贡献较小;阱宽较大时,情况则正好相反。在d的变化范围内,电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动(约67~79 meV)比Al x Ga1-x As/Al0.3Ga0.7As抛物量子阱中的相应值(约1.8~3.2 meV)大得多。因此,讨论ZnO基量子阱中电子态问题时要考虑电子与长波光学声子的相互作用。
张国庆赵凤岐张晨宏
关键词：抛物量子阱极化子
流体静压力对Al_(y)Ga_(1-y)N/Al xGa_(1-x)N三角量子阱中磁极化子回旋频率与回旋质量的影响
2021年
运用Larsen的微扰方法,研究纤锌矿Al_(y)Ga_(1-y)N/Al_(x)Ga_(1-x)N三角量子阱与GaN/Al_(x)Ga_(1-x)N方量子阱中磁极化子回旋频率与回旋质量随流体静压力、外磁场强度及组分的变化关系。在理论推导中,计入声子频率、介电常数、电子有效质量对压力P和坐标z的依赖性,并考虑其各向异性。结果显示,在外磁场强度不变的情况下,随着流体静压力的增加,在纤锌矿Al_(y)Ga_(1-y)N/Al_(0.3)Ga_(0.7)N三角量子阱与GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N方量子阱中磁极化子回旋频率逐渐减小,回旋质量逐渐增大。在纤锌矿Al_(y)Ga_(1-y)N/Al_(0.3)Ga_(0.7)N三角量子阱与GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N方量子阱(压力为定值)中,磁极化子回旋频率随外磁场强度的增大而增大;三角阱(方阱)中的磁极化子回旋质量随外磁场强度的增大逐渐增大。当组分作为变量时,随着组分的变化,Al_(y)Ga_(1-y)N/Al_(x)Ga_(1-x)N三角阱中磁极化子的回旋频率与回旋质量变化较大而GaN/Al_(x)Ga_(1-x)N方阱中的变化较小。Al_(y)Ga_(1-y)N/Al_(x)Ga_(1-x)N三角量子阱中的磁极化子回旋频率比GaN/Al_(x)Ga_(1-x)N方量子阱中的小,而三角量子阱中的磁极化子回旋质量比方量子阱中的大。
赵博赵凤岐
关键词：流体静压力磁极化子
Fe2P型Fe-P-Si化合物的磁性、磁热效应和磁晶各向异性的研究被引量：1
2020年
主要研究Fe1.90(P1-xSix)(x=0.10,0.20,0.25,0.27)系列化合物的磁性、磁热效应和磁晶各向异性。结果表明,Si替代P对化合物的磁热效应影响不大,但可将化合物居里温度提高至x=0.27时的514K,且保持较强的磁晶各向异性。XRD图谱表明化合物的结构为Fe2P型的六角结构,空间群为P-62m。经磁场取向处理后,化合物的002峰强增强,表明化合物的易磁化方向为c轴。从磁化曲线可以看出,沿外加磁场取向的化合物更易达到饱和磁化。与Fe2P相比较,少量Si的掺杂不仅提高了化合物的居里温度,同时观察到了适量的剩磁和矫顽力。
张慧敏欧志强赵凤岐赵凤岐赵丹特古斯
关键词：磁熵变磁晶各向异性磁场取向
纤锌矿In0．19Ga0．81N／GaN量子阱中光学声子和内建电场对束缚极化子结合能的影响
2014年
用改进的Lee-Low-Pines变分方法研究纤锌矿In0.19Ga0.81N/GaN量子阱结构中束缚极化子能量和结合能等问题,给出基态结合能、不同支长波光学声子对能量和结合能的贡献随阱宽和杂质中心位置变化的数值结果.在数值计算中包括了该体系中声子频率的各向异性和内建电场对能量和结合能的影响、以及电子和杂质中心与长波光学声子的相互作用.研究结果表明,In0.19Ga0.81N/GaN量子阱材料中光学声子和内建电场对束缚极化子能量和结合能的贡献很大,它们都引起能量和结合能降低.结合能随着阱宽的增大而单调减小,窄阱中减小的速度快,而宽阱中减小的速度慢.不同支声子对能量和结合能的贡献随着阱宽的变化规律不同.没有内建电场时,窄阱中,定域声子贡献小于界面和半空间声子贡献,而宽阱中,定域声子贡献大于界面和半空间声子贡献.有内建电场时,定域声子贡献变小,而界面和半空间声子贡献变大,声子总贡献也有明显变化.在In0.19Ga0.81N/GaN量子阱中,光学声子对束缚极化子能量和结合能的贡献比GaAs/Al0.19Ga0.81As量子阱中的相应贡献(约3.2—1.8和1.6—0.3 meV)约大一个数量级.阱宽(d=8 nm)不变时,在In0.19Ga0.81N/GaN量子阱中结合能随着杂质中心位置Z0的变大而减小,并减小的速度变快.随着Z0的增大,界面和半空间光学声子对结合能的贡献缓慢减小,而定域光学声子的贡献缓慢增大.
赵凤岐张敏李志强姬延明
关键词：束缚极化子结合能内建电场
流体静压力对纤锌矿AlyGa1-yN/AlxGa1-xN三角量子阱中极化子效应的影响被引量：1
2019年
研究了纤锌矿AlyGa1-yN/AlxGa1-xN三角量子阱和GaN/AlxGa1-xN方量子阱中流体静压力对极化子能量和电子-声子相互作用对极化子能量的贡献(极化子效应)的影响.给出极化子基态能量、跃迁能量以及极化子效应随流体静压力p和组分x的变化关系.理论计算中考虑了纤锌矿结构中介电常数、声子频率、电子有效质量等参数的各向异性和随压力p和坐标z的变化.结果显示,随着流体静压力的增加,纤锌矿AlyGa1-yN/Al0.3Ga0.7N三角量子阱和GaN/Al0.3Ga0.7N方量子阱中极化子基态能量和跃迁能量缓慢减小.定域声子、半空间声子以及它们之和对基态能量的贡献随流体压力p的增加而逐渐增大,即极化子效应增大.随组分x的增加,在两种量子阱中极化子基态能量和跃迁能量逐渐增大.半空间声子对极化子基态能量的贡献随组分x的增加而降低,而定域声子对基态能量的贡献随组分x的增加而增加,它们之和对基态能量的贡献随组分x的增加而增大.纤锌矿AlyGa1-yN/AlxGa1-xN三角量子阱中极化子基态能量和跃迁能量以及极化子效应随流体静压力和组分的变化规律与GaN/AlxGa1-xN方量子阱结构中相应量的变化规律相似,但量值不同,前者中基态能量和跃迁能量以及极化子效应明显大于后者中相应值.
代晓梅潘虹宇赵凤岐
关键词：流体静压力极化子效应
纤锌矿ZnO/Mg_xZn_(1-x)O量子阱中的极化子效应被引量：2
2013年
采用Lee-Low-Pines(LLP)变分法,研究了纤锌矿ZnO/Mgx Zn1-x O量子阱中自由极化子能量和电子-声子相互作用对极化子能量的影响,给出极化子基态能量、跃迁能量,以及电子-声子相互作用对基态能量的贡献随阱宽和组分的变化关系.结果显示,极化子基态能量和跃迁能量随着量子阱宽度的增大而减小,最后趋近于ZnO体材料的三维值.在窄阱中,界面声子对极化子能量的贡献大于定域声子的贡献,而在宽阱中,情况正好相反.纤锌矿ZnO/Mgx Zn1-x O量子阱中电子-声子相互作用对极化子能量的贡献比较大,远大于GaAs/AIx Ga1-x As量子阱中的相应值,因此讨论电子态能级问题时应考虑电子-声子相互作用.
张国庆赵凤岐李志强
关键词：极化子效应
全选 清除 导出
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